管廊成品电力支架的力学计算的三种假设，各有优缺点，工程上都有应用。反力直线分布假设虽然计算非常简单，但与一般的实际情况差异较大，只有当梁的刚度很大时，才能比较接近实际情况；半无限体弹性地基模型虽然与实际情况比较接近，但必要把围岩作为半无限体参与计算，用解析方法分析有一定的困难，而且作了均质、连续、弹性等假设本身也与实际情况有一定的差异；应用温克尔假设的局部变形理论，虽然从理论上不如半无限弹性地基梁模型严密，但计算方法比较简便些。由于目前对围岩力学性态还没有全面认识，尤其是对围岩中的小型、微型裂隙处理尚无比较有效的方法，因此在支架计算中，采用局部变形理论计算围岩的抗力作为 作用于支架上的抗力，便于计算，这是一种比较有效的实用方。
管廊成品支架
管廊通信支架托臂
二、局部变形地基梁的基本微分方程
前面已给出温克尔假设，该假设可表述为：地基表面任一点 的沉降与该点单位面积上所受的压力成正比。
假设长为宽为6的弹性地基等截面直梁，地基反力与沉 陷关系满足温克尔假设，梁上作用有任意荷载，其坐标、荷载及内力、变形正向如图2-9所示。
在图2-9中，我们规定梁变形前的左端截面中心为坐标原点，轴向右为正，y轴向下为正。分布荷载g及集中荷载向下为正，集中力偶荷载A顺时针为正，梁的内力中弯矩，使的梁上边缘受拉为正，剪力化使得微段逆时针转为正。 梁的变形中挠度（等于地基的沉陷量）向下为正。
四、管廊成品电力支架的特解
上面讨论的是梁跨间无荷载的情况，现讨论梁跨间作用有荷 载，如图2-10所示的情况，梁上作用有集中力P，集中力偶M及分布荷载g,这些力的作用点的横坐标分别为p、这时梁的挠度曲线微分方程式（2-16)的通解，由齐次解及特解叠加而成。齐次解即梁跨间无荷载时的解，特解根据梁跨间荷载的性质及分布范围而定，它反映了荷载的影响，因此，特解又称荷载影响附加项或荷载项。对于图2-8所示一般荷载情 形，试图用一个连续函数来表示荷载影响附加项，不但困难而且使用上也不方便。所以，工程上常按荷载性质及分布范围，在保证各段梁变形协调的条件下，分段表示这些附加项。当采用分段 表示附加项时，我们可以按照材料力学求普通梁挠度曲线初参数解的方法，得弹性地基梁挠度曲线的初参数方程式；也可以利用公式(2-24)写出图2-10所示情形的变位及内力计算公式。 现以挠度曲线yx为例，说明各段附加项的求法。